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Category Cars
Created 2017-03-06
Owner jhloirssoan
Title In che posso uno acquisto Cartier amore bracciale
Description Nous avons ¨¦tudi¨¦ ¨¤ fond la spectrom¨¦trie de masse par plasma ¨¤ induction inductive par ablation laser femtoseconde (fs LA ICP MS) en tant que marqueur de spectrom¨¦trie de masse Technique d'analyse pour la d¨¦termination de la stoechiom¨¦trie de films minces jusqu'¨¤ l'¨¦chelle nanom¨¦trique.L'ablation par laser femtoseconde permet l'¨¦limination pr¨¦cise de mat¨¦riaux ¨¤ haute r¨¦solution spatiale et profonde qui peuvent ¨ºtre coupl¨¦s ¨¤ une MS ICP pour obtenir des informations ¨¦l¨¦mentaires et isotopiques. Ont utilis¨¦ des films minces de LaPd (x) Sb2 et T La2CuO4 pour d¨¦montrer la capacit¨¦ de fs LA ICP MS pour l'analyse stoechiom¨¦trique et la r¨¦solution spatiale et de profondeur de la technique. Nous montrons ici que l'information stoechiom¨¦trique de films minces avec un Une ¨¦paisseur de 10 nm ou moins peut ¨ºtre d¨¦termin¨¦e. De plus, nos r¨¦sultats indiquent que fs LA ICP MS fournit des informations pr¨¦cises sur l'interface de substrat en couche mince et est capable de d¨¦tecter l'interdiffusion de cations.

IntroductionLes films minces sont largement utilis¨¦s dans une vari¨¦t¨¦ d'applications. On peut les trouver dans des dispositifs ¨¦lectroniques1,2, des cellules solaires3,4,5, des dispositifs ¨¦lectroluminescents6 et des miroirs optiques5,7,8, pour n'en nommer que quelques-uns. Plusieurs proc¨¦d¨¦s existent pour la pr¨¦paration de ces films minces, comprenant le d¨¦p?t chimique en phase vapeur (CVD) 9,10, le d¨¦p?t laser puls¨¦ (PLD) 11,12,13, le d¨¦p?t de couche atomique (ALD) 14 et l'¨¦pitaxie par faisceau mol¨¦culaire (MBE) 15 , 16,17. Aucune de ces m¨¦thodes ne garantit un transfert stoechiom¨¦trique parfait du mat¨¦riau cible vers le film mince en croissance, en particulier dans le cas du MBE (r¨¦actif), o¨´ l'utilisation de flux atomiques ou mol¨¦culaires ¨¦l¨¦mentaires rend indispensable le contr?le de la stoechiom¨¦trie. En principe,cartier bracelet copie, la technique MBE est un outil id¨¦al pour la synth¨¨se de films minces car on peut utiliser la d¨¦formation ¨¦pitaxiale du substrat pour stabiliser une phase d¨¦sir¨¦e et adapter les propri¨¦t¨¦s du film mince. Les films minces sont ¨¦galement cultiv¨¦s loin de l'¨¦quilibre thermodynamique18,19. Cependant, l'interaction du film mince du substrat peut ¨¦galement conduire ¨¤ des effets ind¨¦sirables tels que l'interdiffusion et la r¨¦action chimique. Les atomes ont ¨¦galement une mobilit¨¦ ¨¤ l'int¨¦rieur du volume de film mince, ce qui peut conduire ¨¤ une composition ¨¦l¨¦mentaire variable ¨¤ l'int¨¦rieur du film en raison de la diffusion anisotrope20,21. Consid¨¦rant les applications dans des dispositifs ¨¦lectroniques ¨¤ titre d'exemples, ces effets ¨¤ l'¨¦chelle d'une ou de quelques monocouches sont cruciaux. Il est extr¨ºmement important de sondage de la stoechiom¨¦trie des couches ultra-minces, en particulier dans le cas des propri¨¦t¨¦s li¨¦es ¨¤ l'interface telles que la conductivit¨¦ ¨¦lev¨¦e ¨¤ l'interface entre SrTiO3 et LaAlO322,23 ou celle des h¨¦t¨¦rostructures multicouches de LaAlO3 et LaNiO324 o¨´ l'interdiffusion des cations peut alt¨¦rer les propri¨¦t¨¦s de ce qui est Pr¨¦voir ou entra?ner une mauvaise interpr¨¦tation des r¨¦sultats observ¨¦s. Le d¨¦veloppement d'une technique d'analyse stoechiom¨¦trique capable d'extraire des informations stoechiom¨¦triques sur une gamme de monocouches pourrait permettre de mieux comprendre de nombreux ph¨¦nom¨¨nes.

Il est bien connu que la stoechiom¨¦trie, ou composition ¨¦l¨¦mentaire, joue un r?le incroyablement important dans les propri¨¦t¨¦s des mat¨¦riaux et de leurs films minces. Des rapports ¨¦l¨¦mentaires vari¨¦s l¨¦g¨¨rement ou dopant le film avec des ¨¦l¨¦ments suppl¨¦mentaires peuvent provoquer un changement drastique des propri¨¦t¨¦s souhait¨¦es du film, telles que la stabilit¨¦13,25, la duret¨¦26, la supraconductivit¨¦25,27,28,29, la ferro¨¦lectricit¨¦ / ferromagn¨¦tisme30,31 ou la di¨¦lectri- cit¨¦32. Il est donc crucial d'analyser la stoechiom¨¦trie du film mince pour s'assurer qu'il a la pr¨¦cision requise pour obtenir les propri¨¦t¨¦s de film souhait¨¦es. Certaines m¨¦thodes existent actuellement pour la d¨¦termination stoechiom¨¦trique avec divers niveaux de succ¨¨s. La spectrom¨¦trie de r¨¦trodiffusion Rutherford (RBS) est capable de fournir une composition ¨¦l¨¦mentaire ainsi qu'un profilage en profondeur de l'¨¦chantillon33,34. La spectroscopie de masse des ions secondaires (SIMS) peut ¨¦galement ¨ºtre utilis¨¦e pour les ¨¦tudes stoechiom¨¦triques, mais donne seulement des informations sur la composition superficielle de l'¨¦chantillon35. La spectroscopie de photo¨¦lectrons X (XPS) et la spectroscopie ¨¦lectronique Auger (AES) 5 sont ¨¦galement capables de fournir une composition de surface et peuvent en outre fournir une certaine r¨¦solution en profondeur. Cependant, RBS, SIMS, XPS et AES sont incapables de fournir des informations stoechiom¨¦triques avec une grande pr¨¦cision spatiale. La plupart des m¨¦thodes ne fournissent pas de changements de stoechiom¨¦trie en fonction de la profondeur avec une grande pr¨¦cision et des informations concernant l'interaction du substrat de film,love cartier bracelet faux, en particulier la r¨¦action interfaciale et la migration de cation dans le film. En outre, de nouvelles techniques d'analyse pour examiner les questions susmentionn¨¦es concernant les films minces doivent ¨ºtre d¨¦velopp¨¦es. La spectrom¨¦trie de masse par plasma ¨¤ couplage inductif par ablation laser (LA ICP MS) peut fournir une solution ¨¤ ces d¨¦fis d'analyse.

L'introduction de l'¨¦chantillon par ablation laser (LA) dans la PCM La SM pr¨¦sente de nombreux avantages par rapport aux autres techniques d'analyse en ce qu'elle n¨¦cessite peu ou pas de pr¨¦paration d'¨¦chantillon, la r¨¦solution spatiale est d¨¦termin¨¦e uniquement par la taille des taches laser et l'information spatiale peut ¨ºtre obtenue par l'utilisation de motifs raster36 , 37. L'analyse de la profondeur peut ¨¦galement ¨ºtre effectu¨¦e par ablation continue du m¨ºme point sur la cible38,39. La technique bas¨¦e sur LA de la spectroscopie de d¨¦composition par laser (LIBS) a ¨¦t¨¦ utilis¨¦e pr¨¦c¨¦demment dans des ¨¦tudes de stoechiom¨¦trie de film, mais seulement sond¨¦e la surface du film40. Traditionnellement, les lasers nanosecondes (ns) sont utilis¨¦s pour l'analyse ¨¦l¨¦mentaire LIBS ou LA ICP MS. Cependant, un inconv¨¦nient majeur de ns LA ICP MS est le fractionnement ¨¦l¨¦mentaire, ou une variation de la stoechiom¨¦trie attendue41. Les effets de fractionnement ¨¦l¨¦mentaire peuvent ¨ºtre att¨¦nu¨¦s par l'utilisation de lasers femtosecondes (fs) pour l'ablation, ce qui r¨¦duit ¨¦galement les effets thermiques et thermiques habituellement observ¨¦s dans les lasers ns, ce qui r¨¦duit le m¨¦lange spatial qui affecte la r¨¦solution des ¨¦tudes spatiales et de profondeur42.

La grande diff¨¦rence de dur¨¦e d'impulsion entre les lasers ns et fs est corr¨¦l¨¦e ¨¤ des diff¨¦rences significatives dans les propri¨¦t¨¦s d'ablation laser. Au cours de fs LA, le panache de plasma est form¨¦ apr¨¨s la fin de l'impulsion laser, tandis que le plasma est form¨¦ pendant ns impulsions laser, ce qui entra?ne une absorption de chaleur due au plasma laser et un couplage cible laser. Ce chauffage au cours de la LA ns entra?ne la fusion et le m¨¦lange des ¨¦chantillons, ainsi que la red¨¦position et les ¨¦claboussures des particules sur la surface de l'¨¦chantillon, d¨¦gradant l'analyse des ¨¦chantillons surtout dans les cas o¨´ l'information spatiale est souhaitable36,43. En raison de la courte p¨¦riode de temps de l'impulsion laser fs (beaucoup plus courte que le temps de transfert d'¨¦nergie ¨¦lectron-ion et le temps de conduction thermique), ces effets de chauffage sont n¨¦gligeables44,45. Les m¨¦canismes d'ablation varient ¨¦galement entre ns et fs LA. Le chauffage et la fusion de l'¨¦chantillon induisent la vaporisation thermique, le principal m¨¦canisme d'ablation, pendant ns LA. Cependant,bracelet love faux, en raison de l'absence de chauffage pendant la LA fs, ce transfert d'¨¦nergie du laser ¨¤ l'¨¦chantillon se produit par ionisation multiphotonique, avec des photons multiples excitant des ¨¦lectrons vers des ¨¦tats quantiques m¨¦tastables et finalement les lib¨¦rant46,47,48,49.

Dans ce travail, fs LA ICP MS a ¨¦t¨¦ ¨¦tudi¨¦ comme une technique d'analyse potentielle pour la d¨¦termination de la stoechiom¨¦trie ¨¤ l'aide des exemples de films minces LaPd (x) Sb2 et T La2CuO4, cultiv¨¦s par MBE. Des analyses spatiales et de profondeur ont ¨¦t¨¦ effectu¨¦es. De plus, une comparaison a ¨¦t¨¦ faite avec la n¨¦bulisation liquide ICP MS, qui a fourni des informations stoechiom¨¦triques sur l'¨¦chantillon global. Nos r¨¦sultats ont montr¨¦ que fs LA ICP MS peut ¨ºtre utilis¨¦ pour une analyse stoechiom¨¦trique pr¨¦cise de films minces et pour obtenir des informations sur des interfaces de substrat en couche mince.

R¨¦sultats Le but de ce travail a ¨¦t¨¦ d'¨¦tudier l'efficacit¨¦ de l'emploi de fs LA ICP MS dans les d¨¦terminations stoechiom¨¦triques de films ultra-minces avec une ¨¦paisseur

Pour ¨¦tudier le rapport ¨¦l¨¦mentaire et sa variation le long de la direction de l'¨¦paisseur, une ablation ¨¤ un seul point a ¨¦t¨¦ effectu¨¦e, et les signaux MS de PIC ont ¨¦t¨¦ surveill¨¦s pour les ¨¦l¨¦ments d'int¨¦r¨ºt. Traditionnellement, fs LA ICP MS est r¨¦alis¨¦ avec une LA continue au taux de r¨¦p¨¦tition du laser (dans ce cas, 10Hz). Les exp¨¦riences initiales ont ¨¦t¨¦ conduites avec une couche mince de LaPd (x) Sb2 de 30 nm d'¨¦paisseur cultiv¨¦e sur un substrat de MgO. Dans ce cas, on ne s'attendait pas ¨¤ une interdiffusion du substrat et du film mince. Les intensit¨¦s de signal de La et Mg ont ¨¦t¨¦ trac¨¦es en fonction du temps dans la Fig. 1 pour l'ablation ¨¤ un seul point, la fl¨¨che indiquant le d¨¦clenchement initial du laser. Comme on peut le voir sur la figure, le signal ¨¦l¨¦mentaire du substrat ¨¦tait absent initialement et plus tard (apr¨¨s 10 secondes), il appara?t avec une r¨¦duction soudaine de l'intensit¨¦ du signal ¨¦l¨¦mentaire en couche mince. Le laser a ¨¦t¨¦ d¨¦sactiv¨¦ d¨¨s que le pic du signal du substrat a ¨¦t¨¦ observ¨¦, le signal restant d? au lavage de l'a¨¦rosol provenant de la chambre d'ablation et du tube de transport. La figure montre ¨¦galement que le film mince et l'interface de substrat ont une limite propre; Aucun m¨¦lange n'a ¨¦t¨¦ observ¨¦ entre le film mince et les signaux de substrat, indiquant qu'il n'y avait pas de mat¨¦riau de substrat pr¨¦sent dans le film mince. L'arriv¨¦e du signal de Mg (substrat) avant la d¨¦sint¨¦gration compl¨¨te du signal La (film mince) ¨¦tait due au m¨¦lange d'a¨¦rosol dans la chambre et au tube de transport. La stoechiom¨¦trie ¨¦l¨¦mentaire estim¨¦e pour LaPd (x) Sb2 est 1: 0,42: 1,962 (La: Pd: Sb), ce qui correspond ¨¤ la stoechiom¨¦trie attendue du film mince. Le laser a ¨¦t¨¦ d¨¦sactiv¨¦ apr¨¨s que le pic du signal du substrat ait ¨¦t¨¦ observ¨¦, la queue du signal restant se produisant ¨¤ cause du lavage de l'a¨¦rosol de la chambre et du tube de transport.

Pour ¨¦valuer la pr¨¦cision de la stoechiom¨¦trie mesur¨¦e par fs LA ICP MS, le film mince de LaPd (x) Sb2 a ¨¦t¨¦ dig¨¦r¨¦ en utilisant HNO3 ¨¤ 70% de puret¨¦ ¨¦lev¨¦e puis dilu¨¦ jusqu'¨¤ 2% de HNO3. Pour d¨¦terminer avec pr¨¦cision les rapports ¨¦l¨¦mentaires, la concentration absolue des ¨¦l¨¦ments dans la solution cr¨¦¨¦e doit ¨ºtre mesur¨¦e. Cela peut se faire par l'utilisation de solutions standard, qui contiennent une concentration certifi¨¦e des ¨¦l¨¦ments d'int¨¦r¨ºt. Des courbes d'¨¦talonnage ont ¨¦t¨¦ cr¨¦¨¦es pour Sb et La en utilisant diverses dilutions des solutions standard. Les rapports stoechiom¨¦triques calcul¨¦s en utilisant l'introduction d'¨¦chantillon de n¨¦bulisation liquide ¨¦taient de 1: 0,41: 1,815 (La: Pd: Sb), comparativement ¨¤ 1: 0,42: 1,962 obtenu en utilisant l'introduction d'¨¦chantillon de fs LA. Par cons¨¦quent, fs LA donne des r¨¦sultats de rapport ¨¦l¨¦mentaire similaires par rapport ¨¤ l'introduction d'un ¨¦chantillon de n¨¦buliseur liquide. Cependant, il faut souligner que les r¨¦sultats d'introduction de l'¨¦chantillon de n¨¦buliseur correspondent ¨¤ la repr¨¦sentation du mat¨¦riau en vrac et ne fournissent aucune information sur la propret¨¦ de l'interface de substrat ¨¦chantillon.

Pour examiner davantage la capacit¨¦ de sonder l'interface couche mince / substrat, des exp¨¦riences suppl¨¦mentaires ont ¨¦t¨¦ r¨¦alis¨¦es avec un film mince de T La2CuO4, qui a ¨¦t¨¦ cultiv¨¦ sur un substrat plus complexe (ZrO2 stabilis¨¦ en Y) et ¨¤ une temp¨¦rature plus ¨¦lev¨¦e. Le signal transitoire de Cu, La, Zr et Y ¨¤ partir d'une seule tache continue fs LA du film mince La2CuO4 T est donn¨¦ ¨¤ la Fig. 2 (a). La limite entre le film mince et le substrat est clairement observable en 20 secondes, o¨´ le signal provenant des composants ¨¤ couche mince (Cu et La) a chut¨¦ de fa?on drastique, tandis que l'intensit¨¦ du composant du substrat a augment¨¦ (Y et Zr). Le rapport La / Cu calcul¨¦ ¨¤ partir de ce signal transitoire ¨¦tait> 3, qui variait consid¨¦rablement de la valeur attendue d'un rapport d'environ 2. Il y avait ¨¦galement une pr¨¦sence de Zr et Y dans le film mince, comme vu par le pic initial ¨¤ 5 ??secondes ; Ceci indiquait qu'une certaine diffusion des cations du substrat dans le film mince se produisait. Ceci corrobore avec l'observation de r¨¦flexion par diffraction d'¨¦lectrons ¨¤ haute ¨¦nergie (RHEED) pendant la croissance o¨´ un motif ray¨¦ a chang¨¦ pour devenir tachet¨¦ apr¨¨s d¨¦p?t de film de 5 nm. Une transition vers un motif RHEED irr¨¦gulier a sugg¨¦r¨¦ la pr¨¦sence de pr¨¦cipit¨¦s ¨¤ la surface du film mince et il ¨¦tait difficile de d¨¦terminer au moment de la croissance si elle ¨¦tait provoqu¨¦e par la r¨¦action entre le substrat et le film ou en raison d'un ¨¦cart par rapport au Stoechiom¨¦trie de film. La pr¨¦sence de Y et de Zr au sommet du film a indubitablement signifi¨¦ qu'il y avait interdiffusion de cations du substrat au film ayant lieu ¨¤ la temp¨¦rature de croissance. Ceci met en ¨¦vidence l'avantage de fs LA ICP MS compar¨¦ ¨¤ l'analyse stoechiom¨¦trique de l'¨¦chantillon en masse employant la n¨¦bulisation liquide ICP MS.

Figure 2 (a) Intensit¨¦ du signal en fonction du temps pour Cu, La, Zr et Y en utilisant une ablation ¨¤ un seul point. La s¨¦paration entre le film mince de T La2CuO4 et le substrat de ZrO2 stabilis¨¦ en Y a ¨¦t¨¦ observ¨¦e ¨¤ 20 secondes. Cu et La ¨¦taient des signaux ¨¦l¨¦mentaires repr¨¦sentatifs pour le film mince, et Zr et Y repr¨¦sentaient le substrat. Ins¨¦rer: Intensit¨¦ du signal de Zr et Y dans les 20 premi¨¨res secondes d'ablation pour montrer le pic initial du substrat dans le film mince. (B) Intensit¨¦ du jet de Cu et de La. L'intensit¨¦ du signal ¨¦tait initialement ¨¦lev¨¦e, puis diminu¨¦e de 3 ordres de grandeur jusqu'¨¤ un plateau proche pour 10 15 coups de laser. (C) Ratio La / Cu de tir par plan. Le ratio ¨¦tait initialement ¨¦lev¨¦, puis apr¨¨s 4 plans approch¨¦s 2 (indiqu¨¦s par la ligne en pointill¨¦s). Il convient de noter que le rapport ¨¦l¨¦mentaire approchait de la valeur obtenue par l'introduction d'un ¨¦chantillon de n¨¦bulisation liquide.

Bien que le signal transitoire de la Fig. 2 (a) peut nous fournir des informations utiles, les a¨¦rosols de diff¨¦rents coups de laser se m¨¦langent. Des taux de r¨¦p¨¦tition de laser plus ¨¦lev¨¦s fournissent une meilleure intensit¨¦ de signal ICP MS, mais le m¨¦lange d'a¨¦rosols enlev¨¦s de diverses profondeurs d'¨¦chantillon ne peut pas ¨ºtre ¨¦vit¨¦39,52. Ceci a ¨¦t¨¦ observ¨¦ comme le chevauchement entre la diminution de l'intensit¨¦ ¨¦l¨¦mentaire du film mince et l'augmentation de l'intensit¨¦ ¨¦l¨¦mentaire du substrat. Une image plus pr¨¦cise peut ¨ºtre obtenue ¨¤ l'aide d'une seule analyse au laser. Le signal de chaque prise a ensuite ¨¦t¨¦ int¨¦gr¨¦ et est donn¨¦ sur la Fig. 2 (b). Les premi¨¨res prises avaient une intensit¨¦ de signal tr¨¨s ¨¦lev¨¦e pour les composants de film mince; L'intensit¨¦ est tomb¨¦e rapidement ¨¤ travers les trois premiers coups de feu et s'est approch¨¦e d'un plateau pour 10 15 coups de laser.

Un comportement similaire a ¨¦t¨¦ observ¨¦ dans le rapport La / Cu (figure 2 (c)). Le rapport est initialement ¨¦lev¨¦ pour les trois premiers plans (La / Cu5 10), puis atteint la valeur attendue de La / Cu d'environ 2 (indiqu¨¦e par la ligne pointill¨¦e sur la figure), suivie d'une tendance ¨¤ des rapports stoechiom¨¦triques inf¨¦rieurs plus proches de L'interface du substrat. Une stoechiom¨¦trie pr¨¦cise ¨¦tait r¨¦alisable, minimisant les effets de fractionnement ¨¦l¨¦mentaire, apr¨¨s que la surface ait ¨¦t¨¦ nettoy¨¦e par les premiers coups laser; Ce qui indique que fs LA ICP MS peut ¨ºtre utilis¨¦ avec succ¨¨s pour l'analyse stoechiom¨¦trique en profondeur de films minces. Les effets de surface observ¨¦s ¨¦taient clairement dus ¨¤ la formation d'oxyde de lanthane pr¨¦cipitant ¨¤ la surface. La pr¨¦sence de composants de substrat dans le film a sans doute confirm¨¦ une r¨¦action de substrat de film ¨¤ la temp¨¦rature de d¨¦p?t. L'incorporation de Zr et Y et la substitution partielle de La par ces ¨¦l¨¦ments de substrat ont agi comme une force motrice pour la formation de pr¨¦cipit¨¦s de La2O3 ¨¤ la surface. Il en r¨¦sulte un rapport La / Cu plus ¨¦lev¨¦ observ¨¦ dans les donn¨¦es de fs LA ICP MS. De plus, une ¨¦tude ant¨¦rieure sur le contr?le de phase de La2CuO4 sur divers substrats a montr¨¦ qu'il ¨¦tait possible de stabiliser T La2CuO4 (dans le param¨¨tre de r¨¦seau plat 4.005) sur YSZ (en r¨¦seau plan 3.616) 53,54 malgr¨¦ le d¨¦s¨¦quilibre de r¨¦seau sup¨¦rieur qui aurait Ont favoris¨¦ la stabilisation de T La2CuO4 (en param¨¨tre de r¨¦seau plan 3.803). Il est ¨¦galement rapport¨¦ que la substitution partielle de La par Y stabilise la modification T de La2CuO455. Nos r¨¦sultats ont d¨¦montr¨¦ la puissance de fs LA ICP MS pour clarifier les m¨¦canismes de croissance subtiles et les effets, et fourni des informations importantes sur la microstructure et les d¨¦fauts dans les films minces.

Bien que l'introduction de l'¨¦chantillon de fs LA dans la PCP MS ait donn¨¦ des r¨¦sultats stoechiom¨¦triques pr¨¦cis, des effets de surface (pr¨¦cipit¨¦s) ont ¨¦t¨¦ observ¨¦s pour les premiers coups de laser qui ont provoqu¨¦ une d¨¦viation de la stoechiom¨¦trie attendue. Nous avons ¨¦galement ¨¦tudi¨¦ la stoechiom¨¦trie de la totalit¨¦ du film mince (en vrac) en utilisant ICP MS. Pour cela, l'¨¦chantillon a ¨¦t¨¦ dissous et dig¨¦r¨¦ en utilisant de l'acide nitrique de haute puret¨¦ pour cr¨¦er une solution pour l'introduction d'¨¦chantillon de n¨¦bulisation liquide. La n¨¦bulisation liquide est couramment utilis¨¦e pour l'¨¦valuation stoechiom¨¦trique et on sait qu'elle fournit des r¨¦sultats plus pr¨¦cis avec des ¨¦carts par rapport au rapport connu de 56. Cependant, l'inconv¨¦nient majeur de la n¨¦bulisation liquide est qu'elle ne donne aucune information sur la distribution spatiale et en profondeur du film mince, Produisant seulement une moyenne de la composition totale. Ceci est particuli¨¨rement important dans le cas de l'interdiffusion du film de substrat o¨´ la n¨¦bulisation liquide ICP MS ne peut fournir aucune information fiable, car les composants du substrat auraient dissous avec le film mince pendant la proc¨¦dure de digestion, m¨ºme lorsqu'il n'y a pas d'interdiffusion r¨¦elle du film substrat. Le signal MS de la PIC pour la n¨¦bulisation liquide pr¨¦sentait tr¨¨s peu de variation de signal avec un ¨¦cart type tr¨¨s faible.

Des solutions standard ont ¨¤ nouveau ¨¦t¨¦ utilis¨¦es pour l'¨¦talonnage du signal ICP MS. Dans ce cas, une solution contenant 10 g / mL Cu et La a ¨¦t¨¦ utilis¨¦e pour l'¨¦talonnage, avec plusieurs dilutions jusqu'¨¤ 1ng / mL en utilisant HNO3 ¨¤ 2%. L'intensit¨¦ du signal est alors trac¨¦e par rapport ¨¤ la concentration et ajust¨¦e avec une droite. On a calcul¨¦ que les concentrations de la solution de film mince ¨¦taient de (85,31) ng / ml Cu et (160,22) ng / mL La. Ceci donnait un rapport La / Cu calcul¨¦ de 1,88, qui est tr¨¨s proche du rapport attendu de 2 et correspondent ¨¦galement aux r¨¦sultats donn¨¦s dans la Fig. 2 (b). Ceci indiquait que l'introduction de l'¨¦chantillon de fs LA est capable de donner des r¨¦sultats comparables ¨¤ la n¨¦bulisation liquide tout en fournissant ¨¦galement des informations pr¨¦cises sur la distribution des ¨¦l¨¦ments et des ratios ¨¦l¨¦mentaires dans l'¨¦chantillon.

Alors que l'ablation ¨¤ un seul point donne des informations sur l'uniformit¨¦ du film en fonction de la profondeur, l'ablation par balayage peut ¨¦tudier l'uniformit¨¦ de la stoechiom¨¦trie ¨¤ travers le film mince. L'¨¦chantillon a ¨¦t¨¦ rast¨¦ris¨¦ ¨¤ une vitesse de 0,1 mm / s, donnant une moyenne de 10 coups de laser par tache. Les cartes de l'intensit¨¦ du signal pour les ¨¦l¨¦ments d'int¨¦r¨ºt sont donn¨¦es dans la Fig. 3 (a, b). Comme on peut le voir sur les figures, la distribution d'intensit¨¦ ¨¦tait assez uniforme dans tout le film. Figue. 3 (c) montre la r¨¦partition spatiale du rapport La / Cu, qui est ¨¤ nouveau assez uniforme avec une variation de 10%. Le rapport La / Cu ¨¦tait en moyenne de 2,5 ¨¤ 2,8 dans l'¨¦chantillon (avec 10 coups de laser par emplacement); Par rapport au rapport de la Fig. 2 (c), elle ¨¦tait proche de la valeur attendue pour la moyenne des 10 premiers coups de laser. Les r¨¦sultats spatiaux sont donc coh¨¦rents avec les r¨¦sultats de l'analyse en profondeur et indiquent que, outre les effets de surface observ¨¦s,love de cartier bracelet replique, les films minces sont tout ¨¤ fait uniformes dans tout leur volume.

Figure 3 Distribution spatiale de (a) intensit¨¦ du signal Cu et (b) La. L'¨¦chantillon a ¨¦t¨¦ rast¨¦ris¨¦ ¨¤ 0,1 mm / s, en moyenne 10 coups par emplacement. Dans (c) la distribution spatiale du rapport La / Cu a ¨¦t¨¦ donn¨¦e. Recent Artcle£º
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